Température de Curie

Température de Curie de quelques matériaux ferromagnétiques^[1]^,^[2]^,^[3].
Matériau	$T_{\text{C}}$ (K)
Co	1 388
Fe	1 043
Fe₂B^[4]	1 015
SmCo₅^[5]	995
Fe₃O₄	858
Ni Fe₂O₄	858
Cu Fe₂O₄	728
Mg Fe₂O₄	713
MnBi	630
Cu₂Mn Al	630
Ni	627
MnSb	587
Nd₂Fe₁₄B^[5]	585
Mn B	578
Mn Fe₂O₄	573
Y₃Fe₅O₁₂	560
Cu₂Mn In	500
CrO₂	386
MnAs	318
Gd	292
Au₂Mn Al	200
Dy	88
EuO	69
CrI₃ monocouche^[6]	45
CrBr₃	37
EuS	16,5
GdCl₃	2,2

La température de Curie (ou point de Curie) d'un matériau ferromagnétique ou ferrimagnétique est la température $T_{\text{C}}$ à laquelle le matériau perd son aimantation permanente. Le matériau devient alors paramagnétique^[7]. Ce phénomène a été découvert par le physicien français Pierre Curie en 1895^[7].

L’aimantation permanente est causée par l’alignement des moments magnétiques. La susceptibilité magnétique au-dessus de la température de Curie peut alors être calculée à partir de la loi de Curie-Weiss, qui dérive de la loi de Curie.

Par analogie, on parle également de température de Curie pour un matériau ferroélectrique. Elle désigne alors la température à laquelle le matériau perd sa polarisation permanente. Cette température est habituellement marquée par un maximum de la constante diélectrique.

Transitions de phases

De par leurs propres moments magnétiques orbital et de spin, les électrons, tout comme le noyau de l’atome, contribuent au moment magnétique total d'un atome. Le moment magnétique $\mu _{n}$ du noyau est toutefois négligeable par rapport à la contribution électronique, avec $\mu _{n}\ll \mu _{r}$ (avec $\mu _{n}$ ~ 5 × 10⁻²⁷ A m² et $\mu _{r}$ de l'ordre de grandeur du magnéton de Bohr, soit ~ 10⁻²³ A m²)^[8]. Dans les matériaux ferromagnétiques, paramagnétiques, ferrimagnétiques et antiferromagnétiques, les moments magnétiques s'ordonnent, dû à la présence de l'interaction d'échange. L'agitation thermique entraine une hausse d’énergie pour les électrons, causant un désordre par mouvement brownien et la disparition de l'ordre magnétique.

Les matériaux ferromagnétiques, paramagnétiques, ferrimagnétiques et antiferromagnétiques ont des moments magnétiques intrinsèques différents. C'est à une température de Curie spécifique qu’un matériau change de propriétés magnétiques. Par exemple, la transition de l’état antiferromagnétique à l’état paramagnétique (ou vice versa) se produit à la température de Néel $T_{\text{N}}$ qui est analogue à la température de Curie.

Liste des différentes transitions de phases possibles :

En dessous de $T_{\text{C}}$		Au-dessus de $T_{\text{C}}$
Ferromagnétique	↔	Paramagnétique
Ferrimagnétique	↔	Paramagnétique
En dessous de $T_{\text{N}}$		Au-dessus de $T_{\text{N}}$
Antiferromagnétique	↔	Paramagnétique

Orientation des moments magnétiques dans les matériaux.
Ferromagnétisme
Les moments magnétiques dans un matériau ferromagnétique sont ordonnés et de même ordre de grandeur en l’absence d’un champ magnétique extérieur.
Paramagnétisme
Les moments magnétiques dans un matériau paramagnétique sont désordonnés en l’absence d’un champ magnétique externe, et ordonnés en présence d’un champ magnétique extérieur.
Ferrimagnétisme
Les moments magnétiques dans un matériau ferrimagnétique sont alignés de manière opposée avec des ordres de grandeurs différents dus à leur constitution en l’absence d’un champ magnétique extérieur.
Antiferromagnétisme
En l’absence d’un champ magnétique extérieur, les moments magnétiques dans un matériau antiferromagnétique sont alignés et opposés avec les mêmes normes.

Le point de Curie caractérise donc la transition de phase entre deux états magnétiques :

au-dessous de $T_{\text{C}}$ le matériau peut donc posséder une aimantation permanente ; cet état se caractérise par une interaction des moments magnétiques leur permettant de garder une même orientation à grande échelle ;
au-dessus de $T_{\text{C}}$ le matériau est paramagnétique et ne peut donc posséder qu'une aimantation temporaire, générée par un champ magnétique extérieur ; cet état se caractérise par un désordre d'orientation en l'absence de champ extérieur, dû à l'agitation thermique.

La transition entre les deux états est réversible.

Changer la température de Curie

Matériaux composites

Un matériau composite est composé de plusieurs matériaux avec différentes propriétés, ce qui peut changer la température de Curie. L’alignement des moments magnétiques dans un matériau composite affecte la température de Curie. Si ces moments sont parallèles entre eux, la température de Curie augmente. Au contraire s’ils sont perpendiculaires entre eux, elle diminue^[9], car la destruction de l’alignement demandera plus ou moins d’énergie thermique. La fabrication d’un matériau composite à travers différentes températures peut amener à différentes compositions qui ont des températures de Curie différentes^[10]. Le dopage peut également la modifier^[10].

La densité d’un matériau nanocomposite change la température de Curie. Les nanocomposites sont des structures compactes à l’échelle nanométrique. Ces structures peuvent avoir des températures de Curie différentes, mais le matériau en lui-même n’en possède qu’une, médiane à celle de toutes les structures présentes en son sein. Une plus grande densité de structures à température de Curie basse donne lieu à une température de Curie médiane plus basse et inversement avec une plus grande densité de structures à température de Curie haute. Au-delà d’une dimension, la température de Curie augmente car les moments magnétiques ont besoin de plus d’énergie thermique pour compenser l'énergie de la structure ordonnée^[11].

Taille des particules

La température de Curie change avec la taille des particules d’un matériau. En effet, la petite taille des nanoparticules rend plus importante la fluctuation des spins électroniques. La température de Curie chute donc brutalement quand la taille des particules diminue car la fluctuation cause du désordre au sein de la structure du matériau. La taille des particules affecte également l’anisotropie du matériau, ce qui affecte l'alignement des moments magnétiques de ce dernier^[12]^,^[13].

La température de Curie des nanoparticules est aussi affectée par la structure du réseau cristallin. Par exemple, les réseaux cubique centré (CC), cubique à faces centrées (CFC) et hexagonal ont tous des températures de Curie différentes en raison des interactions différentes entre moments magnétiques voisins. Les réseaux CFC et hexagonal ont des structures plus compactes que le réseau CC et donc des températures de Curie plus importantes car l'effet d'interaction entre les moments magnétiques est plus important dans les structures plus compactes^[12]. C’est ce qu’on appelle l’indice de coordination, qui correspond au nombre d’atomes voisins les plus proches dans une structure cristalline. Dans les structures compactes, l’indice de coordination pour la surface est plus important, ce qui augmente l'interaction entre les moments magnétiques du matériau^[12]. Même si les fluctuations des particules peuvent être extrêmement faibles, elles sont très dépendantes de la structure cristalline car elles réagissent avec les particules voisines les plus proches. Les fluctuations sont également affectées par les interactions d’échange^[13], les moments magnétiques parallèles étant favorisés et donc moins désordonnés. Une structure cristalline plus compacte induit donc une température de Curie plus importante.

Pression

La pression change la température de Curie d’un matériau. L’augmentation de la pression sur le réseau cristallin fait décroître le volume du système. La pression affecte directement l’énergie cinétique des électrons, car l’augmentation de leurs déplacement perturbe l’ordre des moments magnétiques^[14].

La pression affecte la densité d’états électroniques^[14]. Une densité d’états qui baisse cause la chute du nombre d’électrons libres dans le système. Ceci conduit à la baisse du nombre de moments magnétiques, car ils dépendent des spins électroniques. On pourrait donc penser qu’à cause de cela la température de Curie baisse, mais elle augmente. Ceci est le résultat des interactions d’échange, qui favorisent l’alignement parallèle des moments magnétiques^[15]. Ce phénomène est d’autant plus accentué que le volume du réseau cristallin décroît. Ceci montre que la température de Curie baisse avec l’augmentation de la pression^[14].

On constate aussi que la concentration des particules affecte la température de Curie quand on applique une pression sur le matériau. Cela peut conduire à une baisse de la température de Curie quand la concentration est supérieure à un certain pourcentage^[14].

Orbitales atomiques

La forme des orbitales atomiques change également la température de Curie d’un matériau. Elle peut être contrôlée par l’application d’une déformation^[16]. Avoir le contrôle sur la probabilité de présence des électrons permet d’altérer la température de Curie. Par exemple, les électrons libres peuvent être déplacés dans le même plan cristallin par application d’une déformation sur le réseau^[16].

On remarque alors que la température de Curie augmente de manière importante, les électrons étant compactés ensemble dans le même plan cristallin. Ils sont forcés de s’aligner à cause des interactions d’échange et la force des moments magnétiques augmente donc.

Profondeur du point de Curie dans la Terre

La Terre est composée de matériaux dont certains ont des propriétés ferromagnétiques à sa surface. Il existe une profondeur à partir de laquelle ces matériaux perdent leur caractère ferromagnétique et deviennent paramagnétiques. Parmi les matériaux qui constituent la Terre, les matériaux potentiellement ferromagnétiques sont le fer-nickel du noyau et divers oxydes des roches de la croûte et du manteau, dont le principal, quantitativement, est la magnétite Fe₃O₄. La température moyenne du noyau externe étant d'environ 4 000 °C, le fer le composant à 85 % est dans une phase paramagnétique. Il en est de même pour le nickel qui compose 5 % du noyau terrestre. Le noyau interne est à une température encore plus importante (6 000 °C). Il reste la magnétite, présente dans le manteau, qui subit un changement de phase à une profondeur spécifique.

À l'intérieur de la Terre, le point de Curie est atteint à relativement faible profondeur, dans la croûte ou dans les zones les plus superficielles du manteau supérieur. Dans la péninsule Ibérique et ses marges, par exemple, la profondeur du point de Curie (CPD, pour Curie-point depth) varie entre 17 et 29 km^[17]. Cette profondeur, assimilable à l'isotherme 580 °C^[a], peut être calculée à partir de mesures géomagnétiques (c'est le plancher des anomalies magnétiques, que l'on peut reconstituer en 3D à partir des mesures du champ géomagnétique).

Température de Curie dans les matériaux ferroélectriques

Par analogie avec les matériaux ferromagnétiques et paramagnétiques, le terme température de Curie est aussi utilisé pour désigner la température à laquelle un matériau ferroélectrique devient paraélectrique.

$T_{\text{C}}$ est la température à laquelle les matériaux ferroélectriques perdent leur polarisation spontanée en subissant un changement de phase de premier ou second ordre, c’est-à-dire que la structure interne ou la symétrie interne du matériau change^[18]^,^[19].

Polarisation

{\mathsf {P}}

en fonction du champ électrique

{\mathsf {E}}

.

Figure 1 - En dessous de

T_{\text{C}}

.

Figure 2 - Au-dessus de

T_{\text{C}}

.

En dessous de $T_{\text{C}}$		Au-dessus de $T_{\text{C}}$ ^[20]
Ferroélectrique	↔	Diélectrique (paraélectrique)

Les matériaux ferroélectriques sont tous pyroélectriques et possèdent donc une polarisation électrique spontanée du fait de leur structure cristalline.

La polarisation des matériaux ferroélectriques est sujette à un cycle d'hystérésis (Figure 1). Lorsqu’un un champ électrique est appliqué, la proportion de domaines ferroélectriques orientés dans le même sens que le champ extérieur grandit, entrainant l'augmentation de la polarisation. Lorsque le champ est retiré, la polarisation subsiste. Le cycle d’hystérésis dépend de la température : lorsque celle-ci atteint $T_{\text{C}}$ , le cycle laisse place à une courbe représentant la polarisation diélectrique (Figure 2)^[21].

Applications

La transition ferromagnétique-paramagnétique induite par la température est utilisée dans le domaine du stockage magnéto-optique, pour la suppression et l’écriture de données, par exemple dans le format MiniDisc de Sony ou le format CD-MO. D’autres utilisations incluent notamment le contrôle de température dans les fers à souder^[22], les cuiseurs de riz et la stabilisation du champ magnétique des compte-tours face aux variations de température^[23].

Notes et références

Notes

↑ Cette assimilation de la profondeur du point de Curie à celle de l'isotherme 580 °C repose sur l'hypothèse que les roches du sous-sol ont pour principal minéral ferromagnétique la magnétite. Cette hypothèse peut être en défaut si les roches en question sont très riches en titane (qui a pour effet d'abaisser la température de Curie), ou si en dessous des sources des anomalies magnétiques se trouvent des roches entièrement dépourvues de minéraux ferromagnétiques. Mais ces cas particuliers sont très rares^[17].

Références

(en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l’article de Wikipédia en anglais intitulé « Curie temperature » (voir la liste des auteurs).

↑ Buschow 2001, p5021, table 1.
↑ Jullien et Guinier 1989, p. 155.
↑ Kittel 1986.
↑ (en) HyperPhysics, université d'État de Géorgie, « Ferromagnetic Curie Temperatures » (consulté le 10 janvier 2024).
↑ ^{a et b} Matériaux magnétiques en génie électrique - Hermes Sciences - 2006.
↑ (en) Bevin Huang, Genevieve Clark, Efrén Navarro-Moratalla, Dahlia R. Klein, Ran Cheng, Kyle L. Seyler, Ding Zhong, Emma Schmidgall, Michael A. McGuire, David H. Cobden, Wang Yao, Di Xiao, Pablo Jarillo-Herrero et Xiaodong Xu, « Layer-dependent ferromagnetism in a van der Waals crystal down to the monolayer limit », Nature, vol. 546, n^o 7657,‎ 8 juin 2017, p. 270–273 (DOI 10.1038/nature22391, lire en ligne).
↑ ^{a et b} « Point de Curie », Grande Encyclopédie Larousse (consulté le 10 janvier 2024).
↑ Jullien et Guinier 1989, p. 136–38.
↑ Hwang et al. 1998.
↑ ^{a et b} Paulsen et al. 2003.
↑ Skomski et Sellmyer 2000.
↑ ^{a b et c} Bertoldi, Bringa et Miranda 2012.
↑ ^{a et b} López Domínguez et al. 2013.
↑ ^{a b c et d} Bose et al. 2011.
↑ Hall et Hook 1994, p. 220–21.
↑ ^{a et b} Sadoc et al. 2010.
↑ ^{a et b} (en) J. Andrés, I. Marzán, P. Ayarza, D. Martí, I. Palomeras et al., « Curie Point Depth of the Iberian Peninsula and Surrounding Margins. A Thermal and Tectonic Perspective of its Evolution », Journal of Geophysical Research: Solid Earth, vol. 123, n^o 3,‎ mars 2018, p. 2049-2068 (DOI 10.1002/2017JB014994).
↑ Myers 1997, p. 404–05.
↑ Webster 1999.
↑ Kovetz 1990, p. 116.
↑ Pascoe 1973, p. 190–91.
↑ TMT-9000S.
↑ Pallàs-Areny et Webster 2001, p. 262–63.

Articles

(en) Dalía S. Bertoldi, Eduardo M. Bringa et E. N. Miranda, « Analytical solution of the mean field Ising model for finite systems », Journal of Physics: Condensed Matter, vol. 24, n^o 22,‎ mai 2012, p. 226004 (PMID 22555147, DOI 10.1088/0953-8984/24/22/226004, Bibcode 2012JPCM...24v6004B, hdl 11336/16945 , S2CID 34323416, lire en ligne, consulté le 12 février 2013).
(en) S. K. Bose, J. Kudrnovský, V. Drchal et I. Turek, « Pressure dependence of Curie temperature and resistivity in complex Heusler alloys », Physical Review B, vol. 84, n^o 17,‎ 18 novembre 2011, p. 174422 (DOI 10.1103/PhysRevB.84.174422, Bibcode 2011PhRvB..84q4422B, arXiv 1010.3025, S2CID 118595011).
(en) Hae Jin Hwang, Toru Nagai, Tatsuki Ohji, Mutsuo Sando, Motohiro Toriyama et Koichi Niihara, « Curie temperature Anomaly in Lead Zirconate Titanate/Silver Composites », Journal of the American Ceramic Society, vol. 81, n^o 3,‎ mars 1998, p. 709–12 (DOI 10.1111/j.1151-2916.1998.tb02394.x).
(en) Martin Kochmański, Tadeusz Paszkiewicz et Sławomir Wolski, « Curie–Weiss magnet: a simple model of phase transition », European Journal of Physics, vol. 34, n^o 6,‎ 2013, p. 1555–73 (DOI 10.1088/0143-0807/34/6/1555, Bibcode 2013EJPh...34.1555K, arXiv 1301.2141, S2CID 118331770).
(en) Victor López Domínguez, Joan Manel Hernàndez, Javier Tejada et Ronald F. Ziolo, « Colossal Reduction in Curie Temperature Due to Finite-Size Effects in Co _Fe2 _O4 Nanoparticles », Chemistry of Materials, vol. 25, n^o 1,‎ 14 novembre 2012, p. 6–11 (DOI 10.1021/cm301927z).
(en) J. A. Paulsen, C. C. H. Lo, J. E. Snyder, A. P. Ring, L. L. Jones et D. C. Jiles, « Study of the Curie temperature of cobalt ferrite based composites for stress sensor applications », IEEE Transactions on Magnetics, vol. 39, n^o 5,‎ 23 septembre 2003, p. 3316–18 (ISSN 0018-9464, DOI 10.1109/TMAG.2003.816761, Bibcode 2003ITM....39.3316P, S2CID 45734431).
(en) C. Rau, C. Jin et M. Robert, « Ferromagnetic order at Tb surfaces above the bulk Curie temperature », Journal of Applied Physics, vol. 63, n^o 8,‎ 1988, p. 3667 (DOI 10.1063/1.340679, Bibcode 1988JAP....63.3667R).
(en) Aymeric Sadoc, Bernard Mercey, Charles Simon, Dominique Grebille, Wilfrid Prellier et Marie-Bernadette Lepetit, « Large Increase of the Curie temperature by Orbital Ordering Control », Physical Review Letters, vol. 104, n^o 4,‎ 2010, p. 046804 (PMID 20366729, DOI 10.1103/PhysRevLett.104.046804, Bibcode 2010PhRvL.104d6804S, arXiv 0910.3393, S2CID 35041713).
(en) R. Skomski et D. J. Sellmyer, « Curie temperature of multiphase nanostructures », Journal of Applied Physics, vol. 87, n^o 9,‎ 2000, p. 4756 (DOI 10.1063/1.373149, Bibcode 2000JAP....87.4756S, S2CID 288790, lire en ligne).

Ouvrages

(en) Robert Brout, Phase Transitions, New York, Amsterdam, W. A. Benjamin, Inc., 1965.
(en) K. H. J. Buschow, Encyclopedia of Materials: Science and Technology, Elsevier, 2001 (ISBN 0-08-043152-6).
(en) N. Cusack, The Electrical and Magnetic Properties of Solids, Longmans, Green, 1958 (lire en ligne ).
(en) Adrianus J. Dekker, Solid State Physics, Macmillan, 1958 (ISBN 9780333106235).
(en) H. Y. Fan, Elements of Solid State Physics, Wiley-Interscience, 1987 (ISBN 9780471859871).
(en) J. R. Hall et H. E. Hook, Solid State Physics, Chichester, Wiley, 1994, 2^e éd. (ISBN 0471928054, lire en ligne ).
(en) Rolf E. Hummel, Electronic Properties of Materials, New York [u.a.], Springer, 2001, 3^e éd. (ISBN 0-387-95144-X).
(en) Harald Ibach et Hans Lüth, Solid-State Physics: An Introduction to Principles of Materials Science, Berlin, Springer, 2009, 4^e éd. (ISBN 9783540938033).
(en) André Jullien et Rémi Guinier, The Solid State from Superconductors to Superalloys, Oxford, Oxford Univ. Press, 1989 (ISBN 0198555547).
(en) Charles Kittel, Introduction to Solid State Physics, John Wiley & Sons, 1986, 6^e éd. (ISBN 0-471-87474-4).
(en) Charles Kittel, Introduction to Solid State Physics, New York [u.a.], Wiley, 1996, 7^e éd. (ISBN 0471111813).
Charles Kittel (trad. Nathalie Bardou, Évelyne Kolb), Physique de l’état solide [« Solid state physics »], 1998 [détail des éditions].
(en) Attay Kovetz, The Principles of Electromagnetic Theory, Cambridge, UK, Cambridge University Press, 1990, 1^re éd. (ISBN 0-521-39997-1).
(en) Robert A. Levy, Principles of Solid State Physics, Academic Press, 1968 (ISBN 978-0124457508, lire en ligne ).
(en) K. Mendelssohn, The Quest for Absolute Zero: The Meaning of Low Temperature Physics, London, Taylor and Francis, 1977, 2^e éd. (ISBN 0850661196).
(en) H. P. Myers, Introductory Solid State Physics, London, Taylor & Francis, 1997, 2^e éd. (ISBN 0748406603).
(en) Ramon Pallàs-Areny et John G. Webster, Sensors and Signal Conditioning, John Wiley & Sons, 2001, 2^e éd. (ISBN 978-0-471-33232-9).
(en) John Palmer, Planar Ising correlations, Boston, Birkhäuser, 2007, Online éd. (ISBN 9780817646202).
(en) K. J. Pascoe, Properties of Materials for Electrical Engineers, New York, N.Y., J. Wiley and Sons, 1973 (ISBN 0471669113).
(en) Nicola A. Spaldin, Magnetic Materials: Fundamentals and Applications, Cambridge, Cambridge University Press, 2010, 2^e éd. (ISBN 9780521886697).
Richard Taillet, Loïc Villain et Pascal Febvre, Dictionnaire de physique : + de 6500 termes, nombreuses références historiques, des milliers de références bibliographiques, Louvain-la-Neuve/impr. aux Pays-Bas, De Boeck supérieur, 2018, 976 p. (ISBN 978-2-8073-0744-5, lire en ligne), p. 718.
(en) John G. Webster, The Measurement, Instrumentation, and Sensors Handbook, Boca Raton, FL, CRC Press published in cooperation with IEEE Press, 1999, Online éd. (ISBN 0849383471).
(en) R. W. Whatmore, Electronic Materials: From Silicon to Organics, New York, NY, Springer, 1991, 2^e éd. (ISBN 978-1-4613-6703-1).

Liens externes

(en) « Pierre Curie – Biography », sur nobelprize.org, Nobel Media AB, 2014 (consulté le 14 mars 2013).
(en) « TMT-9000S Soldering and Rework Station », sur thermaltronics.com (consulté le 13 janvier 2016).

Articles connexes

[18] Cette assimilation de la profondeur du point de Curie à celle de l'isotherme 580 °C repose sur l'hypothèse que les roches du sous-sol ont pour principal minéral ferromagnétique la magnétite. Cette hypothèse peut être en défaut si les roches en question sont très riches en titane (qui a pour effet d'abaisser la température de Curie), ou si en dessous des sources des anomalies magnétiques se trouvent des roches entièrement dépourvues de minéraux ferromagnétiques. Mais ces cas particuliers sont très rares^[17].

[1] Buschow 2001, p5021, table 1.

[table_3.1-2] Jullien et Guinier 1989, p. 155.

[Kitteltable-3] Kittel 1986.

[4] (en) HyperPhysics, université d'État de Géorgie, « Ferromagnetic Curie Temperatures » (consulté le 10 janvier 2024).

[ReferenceA-5] {a et b} Matériaux magnétiques en génie électrique - Hermes Sciences - 2006.

[6] (en) Bevin Huang, Genevieve Clark, Efrén Navarro-Moratalla, Dahlia R. Klein, Ran Cheng, Kyle L. Seyler, Ding Zhong, Emma Schmidgall, Michael A. McGuire, David H. Cobden, Wang Yao, Di Xiao, Pablo Jarillo-Herrero et Xiaodong Xu, « Layer-dependent ferromagnetism in a van der Waals crystal down to the monolayer limit », Nature, vol. 546, n^o 7657,‎ 8 juin 2017, p. 270–273 (DOI 10.1038/nature22391, lire en ligne).

[lar-7] {a et b} « Point de Curie », Grande Encyclopédie Larousse (consulté le 10 janvier 2024).

[Jullien136-8] Jullien et Guinier 1989, p. 136–38.

[Hwang-9] Hwang et al. 1998.

[Paulsen-10] {a et b} Paulsen et al. 2003.

[Skomski-11] Skomski et Sellmyer 2000.

[Bertoldi-12] {a b et c} Bertoldi, Bringa et Miranda 2012.

[Lopez-Dominguez-13] {a et b} López Domínguez et al. 2013.

[Bose-14] {a b c et d} Bose et al. 2011.

[Hall1-15] Hall et Hook 1994, p. 220–21.

[Sadoc-16] {a et b} Sadoc et al. 2010.

[Andres2018-17] {a et b} (en) J. Andrés, I. Marzán, P. Ayarza, D. Martí, I. Palomeras et al., « Curie Point Depth of the Iberian Peninsula and Surrounding Margins. A Thermal and Tectonic Perspective of its Evolution », Journal of Geophysical Research: Solid Earth, vol. 123, n^o 3,‎ mars 2018, p. 2049-2068 (DOI 10.1002/2017JB014994).

[Myers404-19] Myers 1997, p. 404–05.

[Webster-20] Webster 1999.

[Kovetz-21] Kovetz 1990, p. 116.

[Pascoe1-22] Pascoe 1973, p. 190–91.

[23] TMT-9000S.

[24] Pallàs-Areny et Webster 2001, p. 262–63.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

[10]

[11]

[12]

[13]

[14]

[15]

[16]

[17]

[a]

[18]

[19]

[20]

[21]

[22]

[23]